弛豫過(guò)程
在核磁共振現(xiàn)象中，弛豫是指原子核發(fā)生共振且處在高能狀態(tài)時(shí)，當(dāng)射頻脈沖停止后，將迅速恢復(fù)到原來(lái)低能狀態(tài)的現(xiàn)象?；謴?fù)的過(guò)程即稱(chēng)為弛豫過(guò)程，它是一個(gè)能量轉(zhuǎn)換過(guò)程，需要一定的時(shí)間反映了質(zhì)子系統(tǒng)中質(zhì)子之間和質(zhì)子周?chē)h(huán)境之間的相互作用。

完成弛豫過(guò)程分兩步進(jìn)行，即縱向磁化強(qiáng)度矢量M_z恢復(fù)到zui初平衡狀態(tài)的M₀和橫向磁化強(qiáng)度M_xy要衰減到零，這兩步是同時(shí)開(kāi)始但獨(dú)立完成的，下面將簡(jiǎn)單介紹橫向弛豫過(guò)程和弛豫時(shí)間T₂。

在射頻脈沖的作用下，所有質(zhì)子的相位都相同，它們都沿相同的方向排列，以相同的角速度（或角頻率）繞外磁場(chǎng)進(jìn)動(dòng)。當(dāng)射頻脈沖停止后，同相位的質(zhì)子彼此之間將逐漸出現(xiàn)相位差，即失相位。
我們把質(zhì)子由同相位逐漸分散zui終均勻分布，宏觀表現(xiàn)為其橫向磁化強(qiáng)度矢量M_xy
從zui大（對(duì)于π/2脈沖來(lái)說(shuō)，為M₀）逐漸衰減為0的過(guò)程稱(chēng)為橫向弛豫過(guò)程。

從物理學(xué)的觀點(diǎn)看，橫向弛豫過(guò)程是同種核相互交換能量的過(guò)程，故又稱(chēng)為自旋-自旋弛豫過(guò)程。由于質(zhì)子自旋間的相互作用，其橫向磁化強(qiáng)度M_xy隨時(shí)間衰減。而在π/2脈沖作用后，有如下關(guān)系：

上式中的T2稱(chēng)為橫向弛豫時(shí)間（transverse relaxation time）又稱(chēng)自旋-自旋弛豫時(shí)間，通常用M_xymax衰減63%時(shí)所需的時(shí)間，所以經(jīng)過(guò)一個(gè)T2時(shí)間，M_xy還存在37%
在實(shí)際工作中，一般認(rèn)為M_xy經(jīng)過(guò)5T2時(shí)間已基本衰減為零。
下圖表示π/2脈沖之后M_xy隨時(shí)間的衰減曲線：